구면 x 2 + y 2 + z 2 = 2 x^2+y^2+z^2=2 x 2 + y 2 + z 2 = 2 와 포물면 z = x 2 + y 2 z=x^2+y^2 z = x 2 + y 2 은 모두 z z z 축을 중심으로 한 회전에 대해 불변임을 관찰하자. 따라서 E E E 는 z z z 축을 중심으로 한 회전에 대해 불변이고, E E E 의 무게중심(질량중심)은 z z z 축 위에 놓인다. 그러므로 x ˉ = y ˉ = 0 \bar x=\bar y=0 x ˉ = y ˉ = 0 이고 다음을 구하기만 하면 된다.
z ˉ = ∭ E z d V ∭ E d V \begin{aligned}
\bar z = \frac{\iiint _E z\ \mathrm{d}V}{\iiint _E\mathrm{d}V}
\end{aligned} z ˉ = ∭ E d V ∭ E z d V
곡면 z = x 2 + y 2 z = x^2 + y^2 z = x 2 + y 2 과 x 2 + y 2 + z 2 = 2 x^2 + y^2 + z^2 = 2 x 2 + y 2 + z 2 = 2 는 z = x 2 + y 2 z=x^2+y^2 z = x 2 + y 2 이고
z + z 2 = 2 ⟺ z 2 + z − 2 = 0 ⟺ ( z + 2 ) ( z − 1 ) = 0 z+z^2=2
\iff z^2+z-2=0
\iff(z+2)(z-1)=0 z + z 2 = 2 ⟺ z 2 + z − 2 = 0 ⟺ ( z + 2 ) ( z − 1 ) = 0
일 때 만난다. z = x 2 + y 2 ≥ 0 z=x^2+y^2\ge 0 z = x 2 + y 2 ≥ 0 이므로 두 곡면은 원 z = 1 z=1 z = 1 , x 2 + y 2 = 2 x^2+y^2=2 x 2 + y 2 = 2 에서 만난다. 따라서
E = { ( x , y , z ) ∣ x 2 + y 2 ≤ 1 , x 2 + y 2 ≤ z ≤ 2 − x 2 − y 2 } E = \big\{ \ (x,y,z)\ \big|\ x^2+y^2\le 1,\ x^2+y^2\le z\le \sqrt{2-x^2-y^2}\ \big\} E = { ( x , y , z ) x 2 + y 2 ≤ 1 , x 2 + y 2 ≤ z ≤ 2 − x 2 − y 2 }
이다.
다음은 E E E 의 y = 0 y=0 y = 0 단면의 개략도이다.
두 적분을 구하기 위해 원기둥좌표를 사용하자.
원기둥좌표에서
E = { ( r cos θ , r sin θ , z ) ∣ 0 ≤ r ≤ 1 , 0 ≤ θ ≤ 2 π , r 2 ≤ z ≤ 2 − r 2 } E = \big\{ \ (r\cos\theta,r\sin\theta,z)\ \big|\ 0\le r\le 1,\ 0\le\theta\le 2\pi,\
r^2\le z\le \sqrt{2-r^2}\ \big\} E = { ( r cos θ , r sin θ , z ) 0 ≤ r ≤ 1 , 0 ≤ θ ≤ 2 π , r 2 ≤ z ≤ 2 − r 2 } 이고,
d V \mathrm{d}V d V 는 r d r d θ d z r\,\mathrm{d}r\,\mathrm{d}\theta\,\mathrm{d}z r d r d θ d z 이다.
따라서 n = 0 , 1 n=0,1 n = 0 , 1 에 대해 (두 적분을 동시에 계산해 보자)
∭ E z n d V = ∫ 0 1 d r ∫ 0 2 π d θ ∫ r 2 2 − r 2 d z r z n = 2 π ∫ 0 1 d r r { 2 − r 2 − r 2 ( n = 0 일 때) 1 2 ( 2 − r 2 − r 4 ) ( n = 1 일 때) \begin{aligned}
\iiint _E z^n\ \mathrm{d}V
&=\int_0^1\mathrm{d}r \int_0^{2\pi}\mathrm{d}\theta
\int_{r^2}^{\sqrt{2-r^2}} \mathrm{d}z\ r\ z^n \\
&=2\pi\int_0^1\mathrm{d}r \ r\begin{cases}
\sqrt{2-r^2}-r^2 & \text{(}n=0\text{ 일 때)}\\
\frac{1}{2}\big(2-r^2-r^4\big) & \text{(}n=1\text{ 일 때)}\end{cases}
\end{aligned} ∭ E z n d V = ∫ 0 1 d r ∫ 0 2 π d θ ∫ r 2 2 − r 2 d z r z n = 2 π ∫ 0 1 d r r { 2 − r 2 − r 2 2 1 ( 2 − r 2 − r 4 ) ( n = 0 일 때 ) ( n = 1 일 때 )
이다.
∫ 0 1 d r r 2 − r 2 = [ − 1 3 ( 2 − r 2 ) 3 / 2 ] 0 1 = 1 3 ( 2 2 − 1 ) \begin{aligned}
\int_0^1 \mathrm{d}r\ r\sqrt{2-r^2}
&=\left[-\frac{1}{3}(2-r^2)^{3/2}\right]_0^1
=\frac{1}{3}\big(2\sqrt{2}-1\big)
\end{aligned} ∫ 0 1 d r r 2 − r 2 = [ − 3 1 ( 2 − r 2 ) 3/2 ] 0 1 = 3 1 ( 2 2 − 1 )
이므로
∭ E z n d V = 2 π { 1 3 ( 2 2 − 1 ) − 1 4 ( n = 0 일 때) 1 2 − 1 8 − 1 12 ( n = 1 일 때) } = 2 π { 2 3 2 − 7 12 ( n = 0 일 때) 7 24 ( n = 1 일 때) \begin{aligned}
\iiint _E z^n\ \mathrm{d}V
=2\pi\left.\begin{cases}
\frac{1}{3}(2\sqrt{2}-1)-\frac{1}{4} &\text{(}n=0\text{ 일 때)}\\
\frac{1}{2}-\frac{1}{8}-\frac{1}{12} &\text{(}n=1\text{ 일 때)}\end{cases}\right\}
=2\pi\begin{cases}
\frac{2}{3}\sqrt{2}-\frac{7}{12} &\text{(}n=0\text{ 일 때)}\\
\frac{7}{24} &\text{(}n=1\text{ 일 때)}\end{cases}
\end{aligned} ∭ E z n d V = 2 π { 3 1 ( 2 2 − 1 ) − 4 1 2 1 − 8 1 − 12 1 ( n = 0 일 때 ) ( n = 1 일 때 ) } = 2 π { 3 2 2 − 12 7 24 7 ( n = 0 일 때 ) ( n = 1 일 때 )
이고, x ˉ = y ˉ = 0 \bar x=\bar y=0 x ˉ = y ˉ = 0 이며
z ˉ = ∭ E z d V ∭ E d V = 7 24 2 3 2 − 7 12 = 7 16 2 − 14 ≈ 0.811 \begin{aligned}
\bar z =\frac{\iiint _E z\ \mathrm{d}V}{\iiint _E\mathrm{d}V}
=\frac{\frac{7}{24}}{\frac{2}{3}\sqrt{2}-\frac{7}{12}}
=\frac{7}{16\sqrt{2}-14}
\approx 0.811
\end{aligned} z ˉ = ∭ E d V ∭ E z d V = 3 2 2 − 12 7 24 7 = 16 2 − 14 7 ≈ 0.811
이다.